gigahertz-optik光度計 光譜輻射計 照度計ISD-1.6-的介紹

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脈沖激光二極管、激光雷達激光器、VCSEL和用于測距儀、環(huán)境掃描儀和圖像捕捉的脈沖led發(fā)射幾納秒時長的非常高的峰值功率。 為了測量時間分辨的脈沖形狀，需要快速檢測器（短上升時間）。 這些通常是小面積的光電二極管，有時直徑明顯小于1毫米。例如，可以在我們的知識門戶中找到有關使用光電二極管進行上升時間和脈沖形狀測量的技術細節(jié)。光電二極管的小檢測器面積導致計量上的限制：

• 激光光斑的范圍大于光電二極管的有效區(qū)域，造成無法測量輻射功率 (W)。因此，單獨使用這種光電二極管無法測量輻射功率 (W)。

• 由于可能的模式（不均勻的激光光斑），光電二極管在激光光斑中的位置至關重要。

• 非常小的光電二極管是不能絕對校準的。

• 無法校準用于將激光點聚焦在光電二極管表面上的光學器件附件。

• 短脈沖長度所需的光電二極管的電子線路進一步限制了校準能力。

為了克服純光電二極管的局限性，采用了一種基于小型積分球和兩個互補光電二極管的技術。

功能與結構

該探測器在一個緊湊的積分球組件中集成了兩個光電二極管。第一個光電二極管的上升時間很短，因此與足夠快的示波器結合使用，可以測量相對時間分辨脈沖形狀（脈沖長度、半寬度、峰值功率）。第二個光電二極管測量單個脈沖或脈沖序列的絕對脈沖能量（以焦耳為單位）。根據(jù)脈沖拉伸法，評估由 P-9710 或 P-21 系列的測光儀進行。絕對峰值功率可以從脈沖能量和相對脈沖形狀中計算出來。因此，可以表征短持續(xù)時間的光信號。

直徑為 16 毫米的積分球提供 5 毫米的測量孔徑，或者 7 毫米（根據(jù) IEC/EN 60825-1 和 2006/25/EC 的激光眼睛安全標準）的直徑，并且可以校準以測量絕對輻射功率 (W)。由于積分球的直徑非常小，與較大直徑的積分球相比，時間脈沖變形（積分球的脈沖拉伸效應）較小。因此，幾納秒脈沖長度的脈沖幾乎不會變形，并且可以以時間分辨的方式進行測量。球體本身、光電二極管和電路由高質量的 CNC 加工鋁制外殼封裝和屏蔽。對于更高的功率和更大的 10 毫米輸入端口，